Почему происходят приливы и отливы? Влияние луны на человека Приливное влияние земли на луну

Моря и океаны дважды в день отходят от берега (отлив) и дважды приближаются к нему (прилив). На некоторых водоемах приливов практически нет, тогда как на других разница между отливом и приливом по береговой линии может составлять и до 16 метров. В основном приливы бывают полусуточные (дважды в день), но в некоторых местах они суточные, то есть, изменение уровня воды происходит лишь один раз в сутки (один отлив и один прилив).

Приливы и отливы наиболее сильно заметны в береговых полосах, но на самом деле они проходят по всей толще океанов и остальных водоемов. В проливах и других узких местах отливы могут достигать очень высокой скорости – до 15 км/ч. В основном на явление, как приливы и отливы, влияет Луна, но в некоторой степени к этому причастно и Солнце. Луна намного ближе к Земле, чем Солнце, поэтому ее влияние на планеты сильнее даже несмотря на то, что естественный спутник гораздо меньше, и оба небесных тела крутятся именно вокруг звезды.

Влияние Луны на приливы

Если бы материки и острова не мешали влиянию Луны на воду, а всю поверхность Земли покрывал океан равной глубины, то приливы выглядели бы следующим образом. Ближайший к Луне участок океана за счет силы притяжения приподнялся бы навстречу естественному спутнику, за счет центробежной силы противоположная часть водоема приподнялась бы тоже, это будет прилив. Падение же уровня воды произошло бы в линии, которая перпендикулярна полосе воздействия Луны, в той части и был бы отлив.

Солнце тоже может оказывать некоторое влияние на мировой океан. В новолуние и полнолуние, когда Луна и Солнце располагаются на одной прямой линии с Землей, притягательная сила обеих светил складывается, вызывая тем самым наиболее сильные приливы и отливы. Если же эти небесные тела находятся перпендикулярно друг другу по отношению к Земле, то две силы притяжения будут противодействовать друг другу, и приливы с отливами будут наиболее слабыми, но все равно в пользу Луны.

Наличие различных островов вносит большое разнообразие в движение вод при отливах и приливах. На некоторых водоемах немаловажную роль играет русло и естественные препятствия в виде суши (островов), поэтому вода притекает и оттекает неравномерно. Воды меняют свое положение не только в соответствии с силой притяжения Луны, но и в зависимости от рельефа местности. В этом случае при изменении уровня воды она потечет по пути наименьшего сопротивления, но в соответствии с влиянием ночного светила.

Природу (в том случае, если тело обладает электрическим зарядом, неподвижным или движущимся относительно источников поля).

Так, в гравитационном поле нарастающей интенсивности (то есть с постоянным градиентом модуля силы тяжести) спиральная пружина будет свободно падать по прямой с нарастающим ускорением , растянувшись в направлении падения на постоянную величину настолько, чтобы её силы упругости уравновесили бы градиент интенсивности гравитационного поля.

Физическая природа приливных сил в поле гравитации

Для протяжённого тела, находящегося в гравитационном поле тяготеющей массы , силы гравитации различаются для ближней и дальней сторон тела. И разность этих сил ведёт к деформации тела в направлении градиента поля. Существенно, что напряжённость этого поля в случае, если оно создано точечными массами , уменьшается обратно пропорционально квадрату удаления от этих масс. Такое изотропное в пространстве поле есть центральное поле . Мерилом напряжённости гравитационного поля является ускорение свободного падения .

Благодаря тому, что в широком диапазоне значений напряжённости оказывается справедливым принцип суперпозиции полей, напряжённость поля всегда может быть найдена путём векторного суммирования полей, созданных отдельными частями источника поля в том случае, когда по условиям задачи его нельзя считать точечным. Не менее существенно и то обстоятельство, что в случае однородного по плотности протяжённого сферического тела удаётся представить создаваемое им поле как поле точечного источника, обладающего массой, равной массе протяжённого тела, сосредоточенной в его геометрическом центре.

В простейшем случае, для тяготеющей точечной массы M {\displaystyle M} на расстоянии R {\displaystyle R} ускорение свободного падения (то есть напряжённость совместно создаваемыми этими телами гравитационного поля)

a = G M R 2 , {\displaystyle a={\tfrac {GM}{R^{2}}},}

Приливные силы в технической механике